![]() Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву ![]() Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
А.1. Квантовая электродинамика
393 В соответствии с калибровочной инвариантностью продольная составляющая должна исключаться. Также определяется набором степеней свободы КЭД. А.1.3 Устранение продольной составляющей Это исключение осуществляется выбором «радиационных переменных» в виде калибровочно-инвариантные функционалы от исходных полей, т. е. «одетых полей» [ 1] A R µ = A µ + ∂ µ Λ, ψ R = e ı e Λ ψ, (A.11) В этом случае линейный член ∂ k A k исчезает в законе Гаусса (П.4) ∆ A R 0 = j R 0 ≡ e ¯ ψ R γ 0 ψ R. (П.12) Источник калибровочно-инвариантного потенциального поля A R Может быть только эл. Ток j R Тогда как пространственные компоненты векторного поля A R k Совпадают с поперечным ∂ k A R k = ∂ k A T к ≡ 0. (A.13) Таким образом, фиксация фрейма A µ = (A 0, A k) совместима с не- Понимание A 0 как классического поля и использование Дирака, одетого Полей (A.11) ограничений Гаусса (A.4) приводит к пониманию переменные (A.11) как калибровочно-инвариантные функционалы от исходных полей. А.1.4 Статическое взаимодействие Подстановка явного разрешения ограничений Гаусса (П.4) В начальное действие (П.1), вычисленное на ограничениях, приводит к тому, что
А. Редуцированная абелева теория поля 394 начальное действие можно выразить через калибровочно-инвариантное излучение переменные (A.11) [1, 3] S = ∫ d 4 Икс( 1 2 (∂ µ A р Л) 2 + ¯ ψ р [ ı / ∂ - m] ψ R - A R K j р k + 1 2 j р 0 1 △ j р A.14) Гамильтониан, соответствующий этому действию, имеет вид H = (Π R k ) 2 + (∂ j A R k ) 2 2 + p R ψ γ 0 [ ıγ k ∂ k + m] ψ R + (A.15) + А р K j р K - 1 2 j р 0 1 △ j р 0, где Π R k , p R ψ - канонические поля сопряженных импульсов теории Рассчитывается стандартным способом. Следовательно, вакуум можно определить как Состояние с минимальной энергией, полученное как значение гамильтониана для уравнений движения. Релятивистские ковариантные преобразования калибровочно-инвариантные поля доказываются на уровне фундаментальных операторное квантование в виде генераторов алгебры Пуанкаре [ 4].
Статус теоремы об эквивалентности излучения Дирака переменные и формулировка калибровки Лоренца рассмотрены в [5, 6, 7, 8]. А.1.5 Сравнение радиационных переменных с Калибровочные Лоренца Статическое взаимодействие и соответствующие связанные состояния теряются в Любая безрамочная формулировка, в том числе калибровочная Лоренца. Действие (П.8) преобразуется в S = ∫ d 4 x (- 1 2 (∂ µ A L ν) 2 + ¯ ψ L [ ı / ∂ - m] ψ L + A L µ j Lµ), (П.16)
А.1. Квантовая электродинамика 395 Где А L µ = A µ + ∂ µ Λ L , ψ L = e ie Λ L ψ, Λ L = - 1 D ∂ µ А L µ (A.17) - явные калибровочно-инвариантные функционалы, удовлетворяющие уравнениям Движение DA L µ = − j L µ, (П.18) С нынешним j L µ = − e ¯ ψ L γ µ ψ L И калибровочные ограничения ∂ µ A Lµ ≡ 0. (П.19) Действительно, вместо потенциала, удовлетворяющего ограничениям Гаусса △ A R 0 = j R 0, И две поперечные переменные в КЭД через радиационные переменные (П.11) мы имеем здесь три независимых динамических переменных, одна из которых A L Удовлетворяет уравнению DA L 0 = − j 0, (A.20) И дает отрицательный вклад в энергию. Мы видим, что существует два отличия «калибровки Лоренца для Муляция»от радиационных переменных. Первый - это потеря Кулона. Полюса (т.е. статические взаимодействия). Второй - лечение Составляющая времени A 0 как независимая переменная с отрицательным кон- Дань энергии; поэтому в данном случае вакуум как состояние С минимальной энергией отсутствует. Другими словами, можно сказать, что
А. Редуцированная абелева теория поля 396 Статическое взаимодействие также является следствием постулата вакуума. В Неэквивалентность между радиационными переменными и переменными Лоренца делает не означает нарушение калибровочной инвариантности, поскольку обе переменные можно определить как калибровочно-инвариантные функционалы исходной калибровки Поля (A.11) и (A.17).
Чтобы продемонстрировать неэквивалентность вариаций излучения И лоренцевы рассмотрим электрон-позитронное рассеяние Амплитуда Т р = 〈 E + , e - | ˆS | e + , e - 〉. Видно, что правила Фейнмана в датчике излучения дают амплитуда по току j ν = ¯e γ ν e T R = J 2 0 q 2 + (δ ik - Q я q к Q 2) j i j k q 2 + ıε (A.21) ≡ − j 2 q 2 + ıε + (q 0 j 0) 2 - (q · j) 2 q 2 [q 2 + ıε ] .
|
|||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-11; просмотров: 42; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.191.240.249 (0.025 с.) |