Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Классификация данных наблюдений в рамках консервативной
рассматриваемая модель квантовой Вселенной как представления A (4) ⊗ C Группа предполагает, что понятие частицы в КТП может быть связано С полями, имеющими положительную энергию и положительную вероятность. Отрицательные энергии удаляются разрешением ограничений и Причинное квантование в приведенном фазовом пространстве. По причинно-следственной Квантование оператора рождения частицы с отрицательной энергией Заменяется оператором аннигиляции частицы с положительным эн- Эргия. Результаты такого квантования в метрике (12.1) приведены в Приложение. Модель Квантовой Вселенной предполагает идентификацию реальных объектов. Сервативные величины с конформными переменными. Это отождествление Дает эволюцию Вселенной, отличную от Стандартной модели. В В дальнейшем мы будем использовать гамильтонову форму поля Фурье-хар- Моники V я k = ∫ d 3 xe ı k · x v I (x).
Электрослабые векторные бозоны 320 Действие принимает форму W = Х 0 2 ∫ х 0 1 dx 0 ∑ k [p ⊥ k ∂ 0 v ⊥ k + p || k ∂ 0 v || k ] + (12,6) + Х 0 2 ∫ х 0 1 dx 0 (− P a да Dx 0 + N 0 [P 2 а 4V 0 - (H ⊥ + H || )]), где p ⊥ k, p || k - поперечный и продольный импульсы и H ⊥ = ∑ k 1 2 [ p ⊥ k2 + ω 2 v ⊥ k2 ], (12,7) H || = ∑ k 1 2 [( ω (а, к) М v а) 2 p || k 2 + (M v a) 2 v || k 2 ] - свободный гамильтониан с одночастичной энергией ω (a, k) = √ k 2 + (M v a) 2; Здесь мы ввели понятия p || k 2 ≡ (п || k · p || − k ). Рассмотрим случай состояния жесткого уравнения с начальными данными a (η) = a I √ 1 + 2H I (η - η I), (а 2 I H I = H 0), a I = a (η = η I): τ = 2 η H I = η η I , х = q M Я , γ v = M Я H I , (12,8) M I = M v (η = η I). В терминах конформных переменных энергия одной частицы принимает Форма ω v знак равно H I γ v √ 1 + τ + x 2.
Космологическое рождение электрослабых векторных бозонов 321 Тогда уравнения Боголюбова имеют вид [ γ v 2 √ (1 + τ) + х 2 - d θ || v d τ ] tanh (2r || v) (12.9) = - [ 1 2 (1 + τ) - 1 4 [(1 + τ) + x 2 ]] sin (2 θ || v), d d τ г || v Знак равно 1 2 (1 + τ) - 1 4 [(1 + τ) + x 2 ]]
cos (2 θ || v), [ γ v 2 √ (1 + τ) + х 2 - d d τ θ ⊥ v ] tanh (2r ⊥ v ) = - [ 1 4 [(1 + τ) + x 2 ]] sin (2 θ ⊥ v), d d τ r ⊥ v Знак равно 1 4 [(1 + τ) + x 2 ]] cos (2 θ ⊥ v). (12.10) Мы решили эти уравнения численно [1, 2, 3] при положительных значениях импульса x = q / M I, учитывая, что асимптотика Решения даны r (τ) → const · τ, θ (τ) = O (τ), τ → +0. Распределения продольных N || (x, τ) и поперечный N ⊥ (x, τ) vec- Тор бозоны приведены на рис. 12.1 для начальных данных H I = M I, γ v = 1. Из рисунка видно, что при x> 1 продольная связь Компонента распределения бозонов везде много больше, чем Поперечный компонент, демонстрирующий более обильный космологический кре- Отношение продольных бозонов к поперечным бозонам. Медленный де- Сгиб продольной компоненты как функция импульса приводит К расходимости интеграла плотности частиц продукта п v (η) = 1 2 π 2 ∞ ∫ 0 Dqq 2 [N || (q, η) + 2N ⊥ (q, η)] → ∞. (12.11)
Электрослабые векторные бозоны 322 γ v ll N (= 1) 0 2 4 6 8 10 12 14 τ 0 0,5 1 1.5 2 2,5 3 Икс 0,02 0,04 0,06 γ v l –N (= 1) 0 2 4 6 8 10 12 14 τ 0 0,5 1 1.5 2 2,5 3 Икс 0,02 0,04 Рисунок 12.1: Продольная (N || (q, η)) и поперечная (N ⊥ (q, η)) компоненты распределение бозонов в зависимости от безразмерного времени τ = 2 η H I и безразмерного импульс x = q / M I при начальных данных MI = HI M I = H I (γ v = 1) [ 1, 2, 3]. Расходимость интеграла в (12.11) связана с идеализацией Задача рождения пары частиц в конечном объеме для Система, в которой есть одновременные взаимодействия, связанные с Удаление полей с отрицательной вероятностью и идентичных Частицы влияют друг на друга (так называемые обменные эффекты). Это хорошо известно [4, 5], что в данном случае речь идет о производстве множества (точнее что пара) частиц, которая приобретает за счет вышеупомянутого Взаимодействия, свойства статистической системы. Как образец такой В качестве статистической системы мы рассматриваем здесь вырожденный газ Бозе - Эйнштейна
С функцией распределения Больцмана - Черникова, имеющей вид F (T v, q, M v (η), η) = {exp [ ω v (η) - M v (η) Т v ] - 1} − 1 , (12.12) (мы используем систему единиц, в которой константа k B = 1), где T v - температура бозона. Мы выделили проблему теоретически Подтверждение такой статистической системы и ее термодинамического обмена, Только при выполнении определенных условий, обеспечивающих его существование. В
Космологическое рождение электрослабых векторных бозонов 323 В частности, мы можем ввести понятие температуры T v только в Равновесная система. Термическое равновесие считается устойчивым, если
|
||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-11; просмотров: 57; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.225.95.60 (0.033 с.) |