Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: АрхеологияБиология Генетика География Информатика История Логика Маркетинг Математика Менеджмент Механика Педагогика Религия Социология Технологии Физика Философия Финансы Химия Экология ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Умови пластично ї течії. Гіпотези переходу тіла в пластичний стан .
При лінійному напруженому стані пластична течыя починається, коли напруга досягне значення межі текучості σт (рис.26). Визначення умов початку пластичної деформації при складному напруженому стані - одна з найважливіших задач дисципліни. Зміна форми тіла відбувається за напрямками головних дотичних напружень (напрямками дії максимальних різниць головних нормальних напруг). Якщо величина такої різниці буде недостатньо велика, зміна форми буде пружною і після зняття навантаження тіло відновить вихідні розміри під дією накопиченої в ньому потенційної енергії (пружного потенціалу). Отже, необоротна зміна форми настане, якщо величина дотичних напружень буде достатньою для переміщення атомів з вихідних у нові положення стійкої рівноваги. Ця величина не залежить від схеми напруженого стану і величини кожного з головних напружень окремо. Характерні (особливі) значення дотичних напружень діють на діагональних площадках (максимальні) і октаедричних (середні для даної точки). Нехай перехід в пластичний стан визначається максимальною дотичною напругою τ31 = τmax= (σ3-σ1)/2. Одне і те ж значення це напруга має мати місце при будь-якому напруженому стані. При лінійному σ3=0, тоді τmax=-σ1/2. Але при лінійному напруженому стані для пластичноъ течії необхідно, щоб σ1=σт. Звідси для будь-якого напруженого стану отримуємо чисельне значення максимального дотичного напруження τmax=(σ3-σ1)/2=-σ1/2=-σт/2. Зауважимо, що σт не змінна напруга, а число, величина якого відома для кожного деформівного сплаву. Отримуємо (σ3-σ1)/2=-σт/2. Змінюючи знаки і скорочуючи на ½, отримуємо рівняння пластичності σ1 – σ3 = σт. (91) Це рівняння іноді називають по іменах запропонувавших його вчених Кулона, Сен-Венана, Тріска. З рівняння (91) випливає, що пластична деформація настає в тому випадку, коли різницю найбільшого і найменшого головних нормальних напруг досягне значення межі текучості σт. Експерименти показують, що в деяких процесах це умова виконується досить суворо, в більшості випадків спостерігаються невеликі відхилення від нього. Інший підхід запропонували Губер і Мізес, вважаючи, що відповідальним за перехід до пластичного течії є не максимальне, а середнє (октаедричній) дотичне напруження. Маємо
τокт = (1/3)[(σ1 – σ2)2 + (σ2 – σ3)2 + (σ3 – σ1)2]0,5 . Для лінійного напруженого стану τокт = (1/3) [(σ1 – 0)2 + (0 – 0)2 + (0 - σ1)2]0,5 = ( /3)σ1. Для пластичного течії необхідно, щоб σ1 = σт. Тоді τокт = ( /3)σт. Таке ж значення має приймати дотична октаедрична напруга при будь-якому напруженому стані, тобто τокт = (1/3)[(σ1 – σ2)2 + (σ2 – σ3)2 + (σ3 – σ1)2]0,5 = ( /3)σт, откуда (1/ )[(σ1 – σ2)2 + (σ2 – σ3)2 + (σ3 – σ1)2]0,5 = σт. (92) Оскільки ліва частина рівняння (92) являє собою інтенсивність напружень (45), то умова (92) можна записати більш короткою і в той же час у найбільш загальній формі, так як інтенсивність напружень можна виразити не тільки в головних, але і в довільних осях (див. (45, а)) σи = σт . (93) Умова (93) називають рівнянням пластичності. Його можна інтерпретувати так: пластична деформація в точці тіла відбувається в тому випадку, коли інтенсивність напружень досягає значення межі текучості, точніше, того значення напруги, яке зумовлює пластичне течію в будь-яких температурно-швидкісних і деформаційних умовах для даного сплаву при лінійному напруженому стані. Воно добре відповідає практично всім випадкам деформації ізотропних середовищ. Відмінності між результатами, отриманими за (91) і (93), не перевищує 15%. Умова (93) відрізняється від (91) перш за все тим, що в ньому враховується вплив усіх трьох головних напружень, тоді як (91) не враховує вплив напруги σ2. Умова (93) показує, за яких співвідношеннях між компонентами напружень і міцністю металу (його межею текучості) настає пластична деформація. Якщо σi <σт, то деформація є пружною, при σi=σт - пластичної; умова σi> σт неможливо, так як напруги не можуть перевищувати здатність металу чинити опір прикладеному навантаженню.
|
|||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-08-16; просмотров: 52; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.116.47.25 (0.005 с.) |