![]() Заглавная страница Избранные статьи Случайная статья Познавательные статьи Новые добавления Обратная связь КАТЕГОРИИ: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ТОП 10 на сайте Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрацииТехника нижней прямой подачи мяча. Франко-прусская война (причины и последствия) Организация работы процедурного кабинета Смысловое и механическое запоминание, их место и роль в усвоении знаний Коммуникативные барьеры и пути их преодоления Обработка изделий медицинского назначения многократного применения Образцы текста публицистического стиля Четыре типа изменения баланса Задачи с ответами для Всероссийской олимпиады по праву ![]() Мы поможем в написании ваших работ! ЗНАЕТЕ ЛИ ВЫ?
Влияние общества на человека
Приготовление дезинфицирующих растворов различной концентрации Практические работы по географии для 6 класса Организация работы процедурного кабинета Изменения в неживой природе осенью Уборка процедурного кабинета Сольфеджио. Все правила по сольфеджио Балочные системы. Определение реакций опор и моментов защемления |
Электрослабая теория. Nucl. Phys. В 287, 757 (1987).
Матвеев В.А., Рубаков В.А., Тавхелидзе А.Н., Шапошников, МЭ: Несохранение барионного числа в экстремальных условиях. Физика - Успехи. 31, 916 (1988). Рубаков В.А., Шапошников М.Е. Электрослабое барионное число не- Сохранение в ранней Вселенной и столкновения при высоких энергиях. Физика - Успехи. 39, 461 (1996) [22] Блашке, Д., Бенке, Д., Первушин, В., Проскурин, Д.: Относительный Эталон измерений и данные о сверхновых. Номер отчета: MPG-VT- UR 240/03 (2003). [arXiv: astro-ph / 0302001]
12.4. Резюме и литература 345 [23] Сахаров, А.Д.: Нарушение CP-инвариантности, C-асимметрия и Барионная асимметрия Вселенной. JETP Lett. 5, 24 (1967) [24] Окунь, Л.Б.: Лептоны и кварки. Elsevier Science Publ. Ко. Север- Голландия (1982) [25] Вайнберг, С.: Первые три минуты: современный взгляд на Происхождение Вселенной. Основные книги, Нью-Йорк (1977) [26] Фукугита, М., Хоган, С.Дж., Пиблз, П.Дж.: Космический барионный росток. Получать. Астрофизический журнал, 503, 518 (1998). [27] Первушин В.Н. Ранняя Вселенная как W–, Z– фабрика. Acta Physica Словакия. 53, 237 (2003). Блашке Д.Б., Прозоркевич А.В., Райхель А.В., Смолянский С.А.: Кинетическое описание образования в вакууме массивных векторных бозонов. Физика атомных ядер. 68, 1046 (2005) [28] Муханов, В.Ф., Фельдман, Х.А., Бранденбергер, Р.Х.: Теория Космологические возмущения. Phys. Repts. 215, 203 (1992) [29] Уилер, Дж. А.: В Batelle Rencontres: 1967, Лекции по математике. Ics and Physics, De Witt, S., Wheeler, JA (ред.). Нью-Йорк (1968). Де Витт, Б.С.: Квантовая теория гравитации. I. Каноническая теория. Phys. Ред. 160, 1113 (1967)
Глава 13 Конформная космологическая Теория возмущений Уравнения теории Возмущения В этой главе будет рассмотрена конформная космологическая теория возмущений. Учитываться при вычислении функции отклонения N и ненулевых Гармоники дилатона D с некоторым геометрическим интервалом (5.62) ˜ds 2 = e − 4D N 2 d η 2 - (13,1) - (dX (b) - X (c) [ ω р (в) (б) (г) + ω L (в) (б) (г)] - N (б) d τ) 2 , Где N = 〈 √ ˜ H 〉 2 ЧАС . 346
Уравнения теории возмущений. 347 Напомним, что в общем случае локальная плотность энергии (5.26) равна
˜H = - 4 3 е − 7D / 2 △ e − D / 2 + ∑ J = 0,2,3,4,6 e − JD T J (˜F), (13,2) △ = ∂ я [е я (б) е j (б) ∂ j ] - оператор Бельтрами - Лапласа. Сумма плотностей превышает состояния: жесткое излучение (J = 2), материя (J = 3), кривизна (J = 4), Член Λ - типа (J = 6) соответствен но в терминах конформных полей ˜F (п) = e nD F (п) , (13,3) Где - конформный вес. В этом случае уравнение ненулевых гармоник (5.60) и (5.61) принимает вид [1] T D - 〈 T D 〉 = 0, (13,4) Где T D = 2 3 { Ne − 7D / 2 △ e − D / 2 + e − D / 2 △ [Ne − 7D / 2 ]} + (13,5) + N ∑ J = 0,2,3,4,6 Дже -JD Т J. Можно решить все гамильтоновы уравнения (13.2) и (13.4), чтобы определить Симплексные компоненты ˜ ω (0) = e − 2D Nd τ, N = 〈 √ ˜ H 〉 √ ЧАС , (13,6) ˜ ω (b) = dX (b) - X (c) ω р (в) (б) + N (б) d τ. (13,7) Напомним, что в низшем порядке теории возмущений ω R (в) (б) Описывает Свободная однокомпонентная поперечная сильная гравитационная волна рассматривалась
Конформная космологическая теория возмущений 348 в разделе 3. Продольная составляющая вектора сдвига N (b), un- Неоднозначно определяемая связью (5.45), становится равной ∂ η e − 3D + ∂ (b) (e − 3D N (b)) = 0. (13,8) Решение уравнений для Небольшие колебания Для небольших колебаний Ne − 7D / 2 = 1 - ν 1, e − D / 2 = 1 + µ 1 + ··· (13,9) Уравнения первого порядка. из (13 2) и (13.5) принимают вид [- ˆ △ + 14 ρ (0) - ρ (1) ] µ 1 + 2 ρ (0) ν 1 = T (0), [7 · 14 ρ (0) - 14 ρ (1) + ρ (2) ] µ 1 + [- ˆ △ + 14 ρ (0) - ρ (1) ] ν 1 = 7T (0) - T (1), Где ρ (n) = 〈 T (n) 〉 ≡ ∑ J = 0,2,3,4,6 (2J) n (1 + z) 2 − J 〈 T J 〉, (13.10) Т (п) = ∑ J = 0,2,3,4,6 (2J) п (1 + Z) 2J Т J. (13.11) В первом порядке возмущения по связи Ньютона постоянная функция смещения и дилатон принимает вид [ 1] е − D / 2 = 1 + 1 2 ∫ d 3 y [G (+) (x, y) T (D) (+) (у) + G (-) (х, у) т (D) (-) (y)], (13.12) Ne − 7D / 2 = 1 − 1 2 ∫ d 3 y [G (+) (x, y) T (N) (+) (у) + G (-) (х, у) т (N) (-) (y)], (13.13)
Решение уравнений малых колебаний 349 где G (±) (x, y) - функции Грина, удовлетворяющие уравнениям [± м 2 (±) - △ ] G (±) (х, у) = δ 3 (х - у).
Здесь м 2 (±) = H 2 0 3 (1 + z) 2 4 [14 (β ± 1) Ω (0) (a) ∓ Ω (1) (a)], β = √ 1 + [ Ω (2) (a) - 14 Ω (1) (a)] / [98 Ω (0) (a)], А также Т (D) (±) = T (0) ∓ 7 β [7T (0) - T (1) ], (13.14) Т (N) (±) = [7T (0) - T (1) ] ± (14 β) − 1 Тл (0), (13.15) Местные токи, и Ω (n) (a) = ∑ J = 0,2,3,4,6 (2J) n (1 + z) 2 − J Ω J, (13.16) Где Ω J = 0,2,3,4,6 = 〈 T J 〉 H 2 0 - парциальные плотности состояний: жесткое, излучение, материя, кривизна, Λ - член, соответственно; Ω (0) (a = 1) = 1, 1 + z = а - 1 - параметр Хаббла. В контексте этих определений полное семейство решений (13.12), (13.13) для функции градиента и ненулевых дилатонных гармоник Гамильтоновы связи (5.58) - (5.59) дают потенциал типа Ньютона. В частности, для точечного распределения массы в конечном объеме, которое Соответствует ненулевым членам с
Конформная космологическая теория возмущений 350 а) J = 0,3 в уравнении. (13.10); б) J = 3 в уравнении. (13.11); c) J = 0,3 в уравнении. (13.16) (в противном случае ноль) имеем Т (0) (х) = Т (1) (х) 6 ≡ 3 4a 2 M [ δ 3 (х - у) - 1 V 0 ]. (13.17) В результате решения (13.12) и (13.13) преобразуются к виду Форма типа Шварцшильда е − D / 2 = 1 + Г г 4r [ 1 + 7 β 2 e − m (+) (а) r +1 - 7 β 2 cosm (-) (a) r], (13.18) Ne − 7D / 2 = 1 - Г г 4r [ 14 β + 1 28 β e − m (+) (а) r + 14 β - 1 28 β cosm (-) (a) r], (13.19) Где г г = M / M 2 Pl, β = 5/7, m (+) = 3m (-) , М (-) = H 0 √ 3 (1 + z) Ω Материя / 2.
|
||||||||||||
Последнее изменение этой страницы: 2021-05-11; просмотров: 70; Нарушение авторского права страницы; Мы поможем в написании вашей работы! infopedia.su Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав. Обратная связь - 18.220.250.132 (0.047 с.) |